一.
（1）證明：由${{x}_{1}}=\frac{1}{2},{{x}_{2}}=\frac{3}{8},{{x}_{3}}=\frac{55}{128},\cdots $，猜測$\{{{x}_{2n+1}}\}$單調遞減，$\{{{x}_{2n}}\}$單調遞增
下用數歸法先證$\sqrt{2}-1\le {{x}_{2n+1}}\le \frac{1}{2},\frac{3}{8}\le {{x}_{2n+1}}\le \sqrt{2}-1$
（1）當$n=1$時，$\sqrt{2}-1{{x}_{1}}=\frac{1}{2}$恒成立
（2）設$n=2k-1$時，$\sqrt{2}-1\le {{x}_{2k-1}}\le \frac{1}{2}$，則
\[{{x}_{2k+1}}=\frac{1}{2}(1-x_{2k}^{2})=\frac{1}{2}[1-\frac{1}{4}{{(1-x_{2k-1}^{2})}^{2}}]\in [\sqrt{2}-1,\frac{1}{2})\]
即當$n=2k+1$時也恒成立
由（1）（2）可知：$\sqrt{2}-1\le {{x}_{2n+1}}\le \frac{1}{2}$
同理可證$\frac{3}{8}\le {{x}_{2n+1}}\le \sqrt{2}-1$
再證$\{{{x}_{2n+1}}\}$單調遞減，$\{{{x}_{2n}}\}$單調遞增，同樣采用數學歸納法
（1）當$n=1$時，${{x}_{1}}=\frac{1}{2}\frac{55}{128}={{x}_{3}}$恒成立
（2）設$n=2k-1$時，${{x}_{2k-1}}\ge {{x}_{2k+1}}$，則
${{x}_{2k+3}}-{{x}_{2k+1}}=\frac{1}{8}[{{(1-x_{2k-1}^{2})}^{2}}-{{(1-x_{2k+1}^{2})}^{2}}]=\frac{1}{8}(x_{2k+1}^{2}-x_{2k-1}^{2})(2-x_{2k+1}^{2}-x_{2k-1}^{2})\le 0$
由（1）（2）可知：$\{{{x}_{2n+1}}\}$單調遞減
同理可證：$\{{{x}_{2n}}\}$單調遞增
于是$\{{{x}_{2n+1}}\}$單調遞減，$\sqrt{2}-1\le {{x}_{2n+1}}\le \frac{1}{2}$，由單調有界原理可知：$\{{{x}_{2n+1}}\}$收斂
于是不妨設$\underset{n\to +\infty }{\mathop{\lim }}\,{{x}_{2n+1}}=l\in [\sqrt{2}-1,\frac{1}{2}]$，由${{x}_{2k+3}}=\frac{1}{2}[1-\frac{1}{4}{{(1-x_{2k+1}^{2})}^{2}}]$，兩邊對$n\to +\infty $
則$l=\frac{1}{2}[1-\frac{1}{4}{{(1-{{l}^{2}})}^{2}}]$，求得$l=\sqrt{2}-1$
即$\underset{x\to \infty }{\mathop{\lim }}\,{{x}_{2n+1}}=\sqrt{2}-1=A$
同理可證$\underset{x\to \infty }{\mathop{\lim }}\,{{x}_{2n}}=\sqrt{2}-1=A$
于是$\underset{n\to +\infty }{\mathop{\lim }}\,{{x}_{n}}=\underset{n\to +\infty }{\mathop{\lim }}\,{{x}_{2n}}=\underset{n\to +\infty }{\mathop{\lim }}\,{{x}_{2n+1}}=A$
（3）證明：不妨設${{a}_{n}}={{x}_{n}}-A={{x}_{n}}-(\sqrt{2}-1)$
于是
$\underset{n\to +\infty }{\mathop{\lim }}\,\left| \frac{{{a}_{n+1}}}{{{a}_{n}}} \right|=\underset{n\to +\infty }{\mathop{\lim }}\,\left| \frac{{{x}_{n+1}}-A}{{{x}_{n}}-A} \right|=\underset{n\to +\infty }{\mathop{\lim }}\,\left| \frac{\frac{1}{2}(1-x_{n}^{2})-A}{{{x}_{n}}-A} \right|=\underset{n\to +\infty }{\mathop{\lim }}\,\frac{1}{2}\left| \frac{1-x_{n}^{2}-(2\sqrt{2}-2)}{{{x}_{n}}-(\sqrt{2}-1)} \right|=\underset{n\to +\infty }{\mathop{\lim }}\,\frac{1}{2}\left| \frac{x_{n}^{2}-{{(\sqrt{2}-1)}^{2}}}{{{x}_{n}}-(\sqrt{2}-1)} \right|=A1 $
于是$\sum\limits_{n=1}^{+\infty }{({{x}_{n}}}-A)$絕對收斂
二、
（1）成立，理由如下：
要證明${{\sin }^{3}}\left| f(x) \right|$在$I$上一緻連續，隻需證明$\left| f(x) \right|$在$I$上一緻連續即可
由于$f(x)$在$I$上一緻連續，則對任意的$\varepsilon 0$，任意的${{x}_{1}},{{x}_{2}}\in I$，存在$\delta 0$，當
$\left| {{x}_{1}}-{{x}_{2}} \right|\delta $時，有$\left| f({{x}_{1}})-f({{x}_{2}}) \right|\varepsilon $
于是對任意的$\varepsilon 0$，任意的${{x}_{1}},{{x}_{2}}\in I$，存在$\delta 0$，當
$\left| {{x}_{1}}-{{x}_{2}} \right|\delta $時，有$\left| \left| f({{x}_{1}}) \right|-\left| f({{x}_{2}}) \right| \right|\le \left| f({{x}_{1}})-f({{x}_{2}}) \right|\varepsilon $
即$\left| f(x) \right|$在$I$上一緻連續即可
對任意的$\varepsilon 0$，任意的${{x}_{1}},{{x}_{2}}\in I$，存在$\delta 0$，當
$\left| {{x}_{1}}-{{x}_{2}} \right|\delta $時，有
$\left| {{\sin }^{3}}\left| f({{x}_{1}}) \right|-{{\sin }^{3}}\left| f({{x}_{1}}) \right| \right|=\left| (\sin \left| f({{x}_{1}}) \right|-\sin \left| f({{x}_{1}}) \right|)({{\sin }^{2}}\left| f({{x}_{1}}) \right|+\sin \left| f({{x}_{1}}) \right|\sin \left| f({{x}_{2}}) \right|+{{\sin }^{2}}\left| f({{x}_{2}}) \right| \right|$$\le 3\left| \sin \left| f({{x}_{1}}) \right|-\sin \left| f({{x}_{1}}) \right| \right|\le 3\left| \sin f({{x}_{1}})-\sin f({{x}_{2}}) \right|\le 3\left| f({{x}_{1}})-f({{x}_{2}}) \right|$
于是由複合函數的一緻收斂性可知：${{\sin }^{3}}\left| f(x) \right|$在$I$上一緻連續
（4）成立，理由如下
要證明${{\sin }^{3}}f(x)$在$I$上一緻連續，隻需證明$f(x)$在$I$上一緻連續即可
由于$\left| f(x) \right|$在$I$上一緻連續，則對任意的$\varepsilon 0$，任意的${{x}_{1}},{{x}_{2}}\in I$，存在$\delta 0$，當
$\left| {{x}_{1}}-{{x}_{2}} \right|\delta $時，由$\left| \left| f({{x}_{1}}) \right|-\left| f({{x}_{2}}) \right| \right|\frac{\varepsilon }{2}$
1：若$f({{x}_{1}}),f({{x}_{2}})$同号，則有$\left| f({{x}_{1}})-f({{x}_{2}}) \right|\frac{\varepsilon }{2}\varepsilon $
2：若$f({{x}_{1}}),f({{x}_{2}})$同号，由$f(x)$連續，則存在$y$在${{x}_{1}},{{x}_{2}}$之間使得$f(y)=0$
于是$\left| f({{x}_{1}})-f({{x}_{2}}) \right|\le \left| f({{x}_{1}}) \right|+\left| f({{x}_{2}}) \right|=\left| \left| f({{x}_{1}}) \right|-\left| f(y) \right| \right|+\left| \left| f({{x}_{2}}) \right|-\left| f(y) \right| \right|\varepsilon $
由1，2可知，$f(x)$在$I$上一緻連續
再利用複合函數的一緻連續性可知，${{\sin }^{3}}f(x)$在$I$上一緻連續
三、證明：
充分性：反證法：假設對任意的$x\in (a,b)$都有$f(x)\le \frac{f(b)-f(a)}{b-a}$
令$g(x)=f(x)-\frac{f(b)-f(a)}{b-a}(x-a)$
則當$x\in (a,b)$時有$g(x)=f(x)-\frac{f(b)-f(a)}{b-a}\le 0$
于是$g(x)$在$[a,b]$上單調遞減
而$g(a)=g(b)=f(a)$
進而當$x\in [a,b]$時，$g(x)=f(a)$
于是$f(x)=\frac{f(b)-f(a)}{b-a}(x-a)+f(a)$沖突
進而必存在$\xi \in (a,b)$，使得$f(\xi )\frac{f(b)-f(a)}{b-a}$
必要性：
則$g(a)=g(b)=f(a)$
反證法：
1：若$f(x)$為常函數，則$g(x)=f(x)-\frac{f(b)-f(a)}{b-a}=-\frac{f(b)-f(a)}{b-a},x\in [a,b]$
這與存在$\xi \in (a,b) $，使得$f(\xi )\frac{f(b)-f(a)}{b-a}$沖突
2：若$f(x)$為線性函數，可知$g(x)=f(x)-\frac{f(b)-f(a)}{b-a}$為常數
又由于存在$\xi \in (a,b) $，使得$f(\xi )\frac{f(b)-f(a)}{b-a}$可知，$g(x)0$
于是$g(x)$在$[a,b]$上嚴格單調遞增
而$g(a)=g(b)=f(a)$沖突
進而由1,2可知，$f(x)$不為常函數或線性函數
四、
（1）證明：設$F\left( x,y \right)={{x}^{2}}+y-\cos \left( xy \right) $，
顯然，有$F\left( 0,1 \right)=0 $，
${{F}_{y}}\left( x,y \right)=1+x\sin \left( xy \right) $，
${{F}_{y}}\left( 0,1 \right)=1\ne 0 $，由隐函數存在定理，
存在$\delta 0 $，存在$\left[ -\delta ,\delta \right] $上的連續可微的函數$y=y\left( x \right)$，$y\left( 0 \right)=1 $，
滿足$F\left( x,y\left( x \right) \right)\equiv 0 $，$x\in U(0) $
（3）證明：由（1）可知：
${{F}_{x}}\left( x,y \right)=2x+y\sin \left( xy \right) $，
${y}\left( x \right)=-\frac{{{F}_{x}}\left( x,y \right)}{{{F}_{y}}\left( x,y \right)}=-\frac{2x+y\sin \left( xy \right)}{1+x\sin \left( xy \right)} $，
當$0x\delta $，（$\delta 0 $充分小）時，有${y}\left( x \right)0 $，$y\left( x \right) $在$\left[ 0,\delta \right] $上嚴格單調遞減；
當$-\delta x0 $時，有${y}\left( x \right)0 $，$y\left( x \right) $在$\left[ -\delta ,0 \right] $上嚴格單調遞增，
五、
（1）解：（1）由偏導數的定義：
${{f}_{x}}(0,0)=\underset{\Delta x\to 0}{\mathop{\lim }}\,\frac{f(\Delta x,0)-f(0,0)}{\Delta x}=\underset{\Delta x\to 0}{\mathop{\lim }}\,\Delta x\cos \frac{1}{\left| \Delta x \right|}=0 $
${{f}_{y}}(0,0)=\underset{\Delta y\to 0}{\mathop{\lim }}\,\frac{f(0,\Delta y)-f(0,0)}{\Delta y}=\underset{\Delta y\to 0}{\mathop{\lim }}\,\Delta y\cos \frac{1}{\left| \Delta y \right|}=0\ $
（2）當$(x,y)\ne (0,0)$時，
${{f}_{x}}(x,y)=2x\cos \frac{1}{\sqrt{{{x}^{2}}+{{y}^{2}}}}+\frac{x}{\sqrt{{{x}^{2}}+{{y}^{2}}}}\sin \frac{1}{\sqrt{{{x}^{2}}+{{y}^{2}}}} $
${{f}_{y}}(x,y)=2y\cos \frac{1}{\sqrt{{{x}^{2}}+{{y}^{2}}}}+\frac{y}{\sqrt{{{x}^{2}}+{{y}^{2}}}}\sin \frac{1}{\sqrt{{{x}^{2}}+{{y}^{2}}}} $
于是${f_x}(x,y)=\left\{\begin{array}{ll}2x\cos \frac{1}{{\sqrt {{x^2} + {y^2}} }} + \frac{x}{{\sqrt {{x^2} + {y^2}} }}\sin \frac{1}{{\sqrt {{x^2} + {y^2}} }}, \hbox{${x^2} + {y^2} \ne 0$} \\0, \hbox{${x^2} + {y^2} = 0$.}\end{array}\right.$
${f_y}(x,y)=\left\{\begin{array}{ll}2y\cos \frac{1}{{\sqrt {{x^2} + {y^2}} }} +
\frac{y}{{\sqrt {{x^2} + {y^2}} }}\sin \frac{1}{{\sqrt {{x^2} + {y^2}} }},,
\hbox{${x^2} + {y^2} \ne 0$} \\ 0, \hbox{${x^2} + {y^2} = 0$.}\end{array}\right.$
（2）設$y=kx$，于是$\underset{x\to 0}{\mathop{\lim
}}\,\frac{x}{\sqrt{{{x}^{2}}+{{y}^{2}}}}=\frac{1}{\sqrt{1+{{k}^{2}}}}$與$k$有關
于是$\underset{x\to 0}{\mathop{\lim
}}\,{{f}_{x}}(x,0) $不存在，故${{f}_{x}}(x,y)
$在（0，0）不連續。
同理${{f}_{y}}(x,y) $ 在（0，0）也不連續。
（3）設$u=f(x,y)
$，則在（0，0）點有
$\Delta
u-du=[f(\Delta x,\Delta y)-f(0,0)]-[{{f}_{x}}(0,0)\Delta x+{{f}_{y}}(0,0)\Delta
y]=(\Delta {{x}^{2}}+\Delta {{y}^{2}})\cos \frac{1}{\sqrt{\Delta
{{x}^{2}}+\Delta {{y}^{2}}}} $
因$\underset{\Delta x\to 0,\Delta y\to
0}{\mathop{\lim }}\,\frac{\Delta u-du}{\sqrt{\Delta {{x}^{2}}+\Delta
{{y}^{2}}}}=\underset{\Delta x\to 0,\Delta y\to 0}{\mathop{\lim
}}\,\sqrt{\Delta {{x}^{2}}+\Delta {{y}^{2}}}\cos \frac{1}{\sqrt{\Delta
{{x}^{2}}+\Delta {{y}^{2}}}}=0$
故$f(x,y) $在（0，0）可微。
六、解：由于$y=x+y,y(0)=1$
利用常數變易法求得$y=-1-x+2{{e}^{x}}$
記${{a}_{n}}=y(\frac{1}{n})-1-\frac{1}{n}=2({{e}^{\frac{1}{n}}}-1-\frac{1}{n})$
由$\underset{n\to +\infty }{\mathop{\lim
}}\,\sqrt[n]{{{a}_{n}}}={{e}^{\underset{n\to +\infty }{\mathop{\lim }}\,\frac{\ln
{{a}_{n}}}{n}}}={{e}^{\underset{n\to +\infty }{\mathop{\lim }}\,\frac{\ln
2({{e}^{\frac{1}{n}}}-1-\frac{1}{n})}{n}}}\overset{n=\frac{1}{x}}{\mathop{=}}\,{{e}^{\underset{x\to
+{{0}^{+}}}{\mathop{\lim }}\,\frac{\ln 2({{e}^{x}}-1-x)}{\frac{1}{x}}}}={{e}^{-\underset{x\to
+{{0}^{+}}}{\mathop{\lim
}}\,\frac{{{x}^{2}}({{e}^{x}}-1)}{{{e}^{x}}-1-x}}}={{e}^{-\underset{x\to
}}\,\frac{{{x}^{2}}[x+o(x)]}{\frac{{{x}^{2}}}{2}+o({{x}^{2}})}}}=1 $
于是幂級數的收斂半徑$R=1$
又由于$x=1$時，$y(\frac{1}{n})-1-\frac{1}{n}=2({{e}^{\frac{1}{n}}}-1-\frac{1}{n})=\sum\limits_{n=1}^{+\infty
}{\frac{2}{{{n}^{2}}}+}\sum\limits_{n=1}^{+\infty }{o(\frac{2}{{{n}^{2}}}})$收斂
$x=-1$時，由萊布利茲判别法可知級數收斂
于是該幂級數的收斂域為$[-1,1]$
七、
（1）證明：令$u={{t}^{2}}\Rightarrow
t=\sqrt{u},dt=\frac{1}{2\sqrt{u}}du$，于是$\int_{x}^{x+c}{\sin
{{t}^{2}}}dt=\frac{1}{2}\int_{{{x}^{2}}}^{{{(x+c)}^{2}}}{\frac{\sin
u}{\sqrt{u}}}du $
而函數$\frac{1}{\sqrt{u}}$在$[{{x}^{2}},{{(x+c)}^{2}}]$上遞減，且$\frac{1}{\sqrt{u}}\ge 0$，由積分第二中值定理可知：
存在$\xi \in [{{x}^{2}},{{(x+c)}^{2}}]$，使得
$\int_{x}^{x+c}{\sin
u}{\sqrt{u}}}du=\frac{1}{2x}\int_{{{x}^{2}}}^{\xi }{\sin udu=\frac{1}{2x}(\cos
{{x}^{2}}-\cos \xi )} $
故$\left| \int_{x}^{x+c}{\sin {{t}^{2}}}dt
\right|\le \frac{1}{x}$
（2）能，理由如下
證明：
令$f(x)=\int_{x}^{x+c}{\sin
u}{\sqrt{u}}}du=-\frac{1}{2}\frac{\cos
u}{\sqrt{u}}|_{{{x}^{2}}}^{{{(x+c)}^{2}}}-\frac{1}{4}\int_{{{x}^{2}}}^{{{(x+c)}^{2}}}{\frac{\sin
u}{{{u}^{\frac{3}{2}}}}}du$
$=\frac{\cos
{{x}^{2}}}{2x}-\frac{\cos
{{(x+c)}^{2}}}{2(x+c)}-\frac{1}{4}\int_{{{x}^{2}}}^{{{(x+c)}^{2}}}{\frac{\sin
存在${{u}_{0}}\in [{{x}^{2}},{{(x+c)}^{2}}]$，使得$\left| \frac{\cos
{{u}_{0}}}{u_{0}^{\frac{3}{2}}} \right|\frac{1}{{{u}^{\frac{3}{2}}}}$，是以當$x0$時，有
$\left|
f(x) \right|\le \left| \frac{\cos {{x}^{2}}}{2x} \right|+\left| \frac{\cos
{{(x+c)}^{2}}}{2(x+c)} \right|+\frac{1}{4}\int_{{{x}^{2}}}^{{{(x+c)}^{2}}}{\left|
\frac{\cos u}{{{u}^{\frac{3}{2}}}}
\right|}du\frac{1}{2x}+\frac{1}{2(x+c)}+\frac{1}{4}\int_{{{x}^{2}}}^{{{(x+c)}^{2}}}{\frac{1}{{{u}^{\frac{3}{2}}}}}du
$
$=\frac{1}{2x}+\frac{1}{2(x+c)}+\frac{1}{4}(-2{{u}^{-\frac{1}{2}}})|_{{{x}^{2}}}^{{{(x+c)}^{2}}}=\frac{1}{x}$
八、證明：對${{R}^{2}}$上任意一點$({{x}_{0}},{{y}_{0}})$，令${{L}_{1}}=\{x|{{(x-{{x}_{0}})}^{2}}={{r}^{2}}\}$，方向取逆時針
由格林公式可知：
$\int_{L}{Pdx+Qdy=}\int_{L+{{L}_{1}}}{Pdx+Qdy=\iint_{D}{[\frac{\partial
Q}{\partial x}}}-\frac{\partial P}{\partial y}]dxdy=[\frac{\partial Q}{\partial
x}-\frac{\partial P}{\partial y}]{{|}_{M}}\pi {{r}^{2}}=0$
其中$D$是由$L+{{L}_{1}}$包圍的圖形，$M\in D$
另一方面由積分中值定理可知：
$\int_{L}{Pdx+Qdy=}-\int_{{{L}_{1}}}{P(x,{{y}_{0}}})dx=-P({{x}_{1}},{{y}_{0}})\cdot
2r$
其中$({{x}_{1}},{{y}_{0}})\in {{L}_{1}}$
比較這兩個式子知：
$[\frac{\partial
Q}{\partial x}-\frac{\partial P}{\partial y}]{{|}_{M}}\pi
{{r}^{2}}=-P({{x}_{1}},{{y}_{0}})\cdot 2r\Rightarrow [\frac{\partial
Q}{\partial x}-\frac{\partial P}{\partial y}]{{|}_{M}}\frac{\pi
r}{2}=-P({{x}_{1}},{{y}_{0}})$
令$r\to 0$可知：$P({{x}_{0}},{{y}_{0}})=0$，由$({{x}_{0}},{{y}_{0}})$的任意性可知，$P(x,y)=0$
進而有 $[\frac{\partial Q}{\partial
x}-\frac{\partial P}{\partial y}]{{|}_{M}}$，令$r\to 0$可知$[\frac{\partial Q}{\partial x}-\frac{\partial
P}{\partial y}]{{|}_{({{x}_{0}},{{y}_{0}})}}=0$，由$({{x}_{0}},{{y}_{0}})$的任意性可知，$\frac{\partial Q}{\partial x}=0$
![.Net開發之并行計算：提升應用程式的計算能力[圖]](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAP///wAAACwAAAAAAQABAAACAkQBADs=)